elde edilir. (25) yardımı ile
32
p1
=
u1
+
du2 d
,
p2
= u2
du1 d
u1
=
p1
du 2 d
,
u2
=
p2
+
du1 d
< ur uuur x, dx >=
x12
+
x22
x1 (2 p1
du2 d
)
x2 (2p2
+
du1 d
)+
( p1u1
+
p2u2
)
d
elde edilir. Buradan integral alarak (30) yardımı ile
fx
=
1 2
< ur x, uuur dx >
ur uuur
2 fx = < x, dx >
ur uuur
< x, dx > =
x12
+
x22
x1 (2 p1
du2 d
)
x2
(2 p2
+
du1 d
)+
( p1u1
+
p2u2
)
d
ur uuur
ur uuur
< x, dx >= < x, dx > = 2 fx = (x12 + x22 ) d 2×1 p1d 2×2 p2 d + 2 f0
(31)
sonucu bulunur. Burada u j (t) fonksiyonunun periyodik olmasının bir sonucu olan
du j d
.d
=
duj
=
0
bağıntısı göz önüne alındı. Yine
1
f0 = 2
u1 u2
p2 .d p1
ifadesi 0(x1 = x2 = 0) koordinat başlangıcının yörünge alanını gösteriyor. Diğer taraftan
(28) den dolayı
(t + T ) = (t) + 2 v
( v =dönme sayısı)
d = 2 v
konulabilir.
v 0 ise (geometrici JAKOB STEİNER e izafe edilen) S. STEİNER noktasını elde ederiz. S . S TEİNER- noktası d kitle elementli kitle örtülmesinde hareketli (P) pol. eğrisinin ağırlık merkezidir.
İlgili Kaynaklar
