Sonlu uzunluğa haiz non-lineer malzemeden yapılmış çubuklarda dalga ve gerilme analizine analitik yaklaşım













































s0 2 = s0n

yazabiliriz. Buradan da

s0

=

2 1 n

elde edilir. Yine, denklemin sıfıra eşit olması için

(3.17) (3.18)

T0 s0 (s0 1) = 2T0 n olmalıdır. Bulduğumuz s0 değerini (3.19) denkleminde yerine koyarsak

(3.19)

T0

2 2 1 n1 n

1

=

2T0 n

=

0

(3.20)

olur. Bilahare,

1

T0

=

(

1)

1 n1

2(n +1) (n 1)2 2

n1

(3.21)

elde edilir. Burada T0 ,t0 ve s0 uygun tarzda belirlenecek sabitlerdir. Sağ taraftaki ilk terimden dolayı T0 kompleks gibi görünüyor ise de, ilerde bunun böyle olmadığı görülecektir. Ayrıca zaman sabiti t0 başlangıç şartlarından bulunacaktır.
Benzer şekilde (3.11b) denkleminin uygun çözüm formunu aşağıdaki gibi önereceğiz:

V (x) = V0 (x + x0 )r0

(3.22)



29. SAYFAYA BENZER SAYFALAR

- Sayfa 45
BÖLÜM 37 nontrivial BASVURAN 3. DENKLEMLER X-INTEGRAL Bu μN degiskeni t, sadece bir fonksiyonu oldugu anlasilmaktadir. Ayrica, biz denklemin her iki tarafinda (3.18), biz almak ADX uygulanir K αkTN + 1 = [X~, TN + 1] = X~ (λ) X~ + (X~ (μ0) + μ0αk) T0 +. . . (+ X~ (μN) + μN (N-1) αk) TN. ΑkμN, yani X~ (μN) = αkμN - Yine, TN önce coe ffi katsayilari karsilastirarak, N αkμN = X~ (μN) + (1 N). Bu ...
Asimtotik iterasyon metodu'nun lineer potansiyele sahip Schröndinger denklemine uygulanması - Sayfa 20
14 y(x) = C2e x + C1e3x [2.21] Genel olarak λ0 (x) ve S0 (x) fonksiyonları sabitse ikinci dereceden lineer homojen diferansiyel denklemleri için, genel çözüm Asimtotik İterasyon Metodu kullanılarak aşağıdaki şekilde genelleştirilebilir. λn = S n−1 + λ0λn−1 ve Sn = S0λn−1 [2.22] Sonuç olarak Sn oranı aşağıdaki gibi olur. λn Sn = S 0 λ n−1 = S0 λn S n−1 + λ0λn−1 S n−...

29. SAYFADAKI ANAHTAR KELIMELER

edilir
burada
denklemin
gibi
çözüm
denkleminin


29. SAYFA ICERIGI

s0 2 = s0n

yazabiliriz. Buradan da

s0

=

2 1 n

elde edilir. Yine, denklemin sıfıra eşit olması için

(3.17) (3.18)

T0 s0 (s0 1) = 2T0 n olmalıdır. Bulduğumuz s0 değerini (3.19) denkleminde yerine koyarsak

(3.19)

T0

2 2 1 n1 n

1

=

2T0 n

=

0

(3.20)

olur. Bilahare,

1

T0

=

(

1)

1 n1

2(n +1) (n 1)2 2

n1

(3.21)

elde edilir. Burada T0 ,t0 ve s0 uygun tarzda belirlenecek sabitlerdir. Sağ taraftaki ilk terimden dolayı T0 kompleks gibi görünüyor ise de, ilerde bunun böyle olmadığı görülecektir. Ayrıca zaman sabiti t0 başlangıç şartlarından bulunacaktır.
Benzer şekilde (3.11b) denkleminin uygun çözüm formunu aşağıdaki gibi önereceğiz:

V (x) = V0 (x + x0 )r0

(3.22)

İlgili Kaynaklar




single.php